|
Arabic
Bengali
Chinese
English
French
German
Hebrew
Hindi
Italian
Japanese
Korean
Malay
Polish
Portuguese
Spanish
Turkish
Ukrainian
Vietnamese|
ENCYCLOPEDIA VỀ ĐIỆN TỬ TRUYỀN THANH VÀ KỸ THUẬT ĐIỆN Vật lý ion hóa không khí. Bách khoa toàn thư về điện tử vô tuyến và kỹ thuật điện
Bách khoa toàn thư về điện tử vô tuyến và kỹ thuật điện / Radio nghiệp dư cho người mới bắt đầu Nhiều loại máy ion hóa không khí, bao gồm cả Đèn chùm của Chizhevsky, đang ngày càng trở thành một phần trong cuộc sống hàng ngày của chúng ta. Nhiều đài nghiệp dư làm của riêng họ. Tuy nhiên, không phải ai cũng tưởng tượng được điều gì xảy ra "ở đầu kim" của công trình. "Số phận" của các ion không khí được tạo ra là gì và làm thế nào để tối ưu hóa các thông số và thiết kế của chính máy ion hóa không khí? Những câu hỏi này được xem xét bởi tác giả của bài viết. Không hy vọng đưa ra câu trả lời thấu đáo cho tất cả các câu hỏi phát sinh, tuy nhiên tôi sẽ cố gắng nói về các quá trình vật lý xảy ra trong quá trình ion hóa. Có lẽ chúng ta nên bắt đầu với một mô tả về không khí xung quanh chúng ta về mặt vật lý. Nó bao gồm 78% phân tử nitơ N2 và 21% phân tử oxy 02 với một hỗn hợp nhỏ carbon dioxide và khí trơ. Các phân tử khí rất nhỏ, đường kính khoảng 2 10-10 m, một mét khối không khí ở điều kiện bình thường (nhiệt độ 0 ° C và áp suất 760 mm Hg) chứa 2,5 1025 phân tử. Chúng đang chuyển động nhiệt liên tục, chuyển động ngẫu nhiên và liên tục va chạm với nhau (Hình 1). Trên thực tế, áp suất của không khí hoặc các chất khí khác được giải thích là do tác động của các phân tử lên thành bình.
Vật lý phân tử dạy rằng năng lượng của chuyển động nhiệt tỷ lệ thuận với nhiệt độ tuyệt đối T và bằng kT / 2 cho mỗi bậc tự do của phân tử, trong đó k \u1,38d 10 23-0 J / K là hằng số Boltzmann. Chỉ ở nhiệt độ không độ tuyệt đối (T = 273,1 hay -XNUMX°C) thì chuyển động nhiệt mới dừng lại. Đối với những người nghiệp dư về radio, sẽ rất thú vị khi lưu ý rằng các electron trong dây dẫn, điện trở, đèn và bóng bán dẫn cũng chịu chuyển động nhiệt, do đó, một điện áp nhỏ, thay đổi ngẫu nhiên được gọi là điện áp nhiễu xuất hiện trên các cực của các phần tử này. Công suất nhiễu được cung cấp cho đầu vào của bất kỳ bộ khuếch đại hoặc máy thu thanh nào được xác định theo công thức Nyquist: N = kTV, trong đó B là băng thông. Vận tốc của các phân tử có nhiều giá trị khác nhau, nhưng nhìn chung chúng tuân theo phân bố Maxwell. Nếu vận tốc v được vẽ dọc theo trục hoành và số lượng phân tử có vận tốc cho trước, N(v), được vẽ dọc theo trục tung, thì chúng ta sẽ có được đồ thị phân bố các phân tử theo vận tốc (Maxwell), như trong Hình. 2
Vận tốc trung bình bình phương gốc của các phân tử (cao hơn một chút so với vận tốc có thể xảy ra nhất, tương ứng với cực đại của đường cong) ở điều kiện bình thường là khoảng 500 m/s, cao hơn 1,5 lần so với tốc độ âm thanh! Rõ ràng là với mật độ phân tử cao và tốc độ lớn như vậy, chúng thường va chạm với nhau và quãng đường tự do trung bình không vượt quá 0,25 micron (đây là một nửa bước sóng ánh sáng). Người ta chỉ có thể tự hỏi làm thế nào các ion "sống sót" trong đám đông ác mộng này! Hãy xem xét chúng. Các ion là cùng một nguyên tử hoặc phân tử, nhưng có một electron "phụ" vắng mặt hoặc được gắn vào. Nhớ lại rằng mỗi nguyên tử chứa một hạt nhân tích điện dương và lớp vỏ electron. Điện tích bị lượng tử hóa và điện tích cơ bản nhỏ nhất có thể bằng điện tích electron (e = 1,6-10-19 K). Bất kỳ điện tích nào trong tự nhiên là ne, trong đó n là một số nguyên, mặc dù nó có thể là một số rất lớn. Số electron mang điện tích âm trong nguyên tử bằng số điện tích dương trong hạt nhân, tương ứng với số thứ tự của nguyên tố trong bảng tuần hoàn. Vì vậy, ví dụ, một nguyên tử nitơ có 7 electron, một nguyên tử oxy có 8. Nói chung, một nguyên tử trung hòa về điện và đủ mạnh - năng lượng phải được sử dụng để sửa đổi hoặc phá hủy nó. Năng lượng đặc biệt lớn là cần thiết cho phản ứng phân hạch hạt nhân, những năng lượng như vậy chỉ thu được trong các máy gia tốc hạt tích điện đặc biệt hoặc trong các phản ứng hạt nhân. Cách dễ nhất là loại bỏ một electron bên ngoài khỏi nguyên tử. Công phải thực hiện trong trường hợp này bằng năng lượng ion hóa. Để ion hóa kép một nguyên tử (loại bỏ hai electron), cần một năng lượng lớn hơn nhiều. Một ion nguyên tử hoặc phân tử nhẹ sẽ sớm hợp nhất một tập đoàn phân tử nhất định xung quanh chính nó và biến thành một ion không khí trung bình (I. Pollock), được đặc trưng bởi khối lượng lớn hơn nhiều và độ linh động thấp hơn. Định cư trên các vi hạt, sol khí, hạt bụi, v.v., các ion này biến thành các ion không khí nặng và siêu nặng (P. Langevin), có khối lượng thậm chí còn lớn hơn và độ linh động thấp hơn. Đây không còn là các ion, mà là các sol khí tích điện, nồng độ của chúng hoàn toàn phụ thuộc vào độ tinh khiết của không khí bị ion hóa. Đặc điểm của các ion không khí đối với không khí trong lành ngoài trời được tóm tắt trong bảng.
Đối với các cơ sở công nghiệp và công cộng, môi trường không khí được xử lý đặc biệt trong các hệ thống điều hòa không khí, nồng độ tối thiểu cần thiết và tối đa cho phép của các ion không khí nhẹ có cực âm được đặt - 600 ... 50, dương - 000 ... 400 Nồng độ tối ưu của các ion âm nhẹ trong không khí được coi là 50...000, dương - khoảng một nửa [3000]. Trong không gian kín, nồng độ của các ion âm không khí ánh sáng hữu ích thường không vượt quá vài chục. Nồng độ tích cực có hại đang tăng lên nhanh chóng, đặc biệt nếu có người trong phòng và TV, màn hình máy tính và các thiết bị tương tự đang hoạt động. cơ chế ion hóa có thể khác. quang hóa xảy ra khi một lượng tử bức xạ điện từ (photon) va chạm với một nguyên tử hoặc phân tử. tác động ion hóa phát sinh khi va chạm với một hạt đang chuyển động nhanh, và do đó, có động năng lớn (mv2/2). ion hóa nhiệt được gây ra bởi sự đốt nóng mạnh của chất khí, sao cho năng lượng của chuyển động nhiệt trở nên tương đương với năng lượng ion hóa. Cuối cùng, tự động hóa diễn ra dưới tác dụng của một điện trường mạnh có cường độ 107...108 V/m, đủ sức "bẻ" lớp electron ngoài cùng của nguyên tử bằng lực tương tác tĩnh điện [2]. Năng lượng ion hóa có thể được đo, như mong đợi, bằng joules (đơn vị SI), nhưng nó thuận tiện hơn nhiều - bằng electron vôn (1 eV = 1,6-10-19 J). Trong trường hợp này, nó bằng số với thế năng ion hóa P - hiệu điện thế gia tốc nhỏ nhất mà một electron phải vượt qua để thu được năng lượng eP đủ để ion hóa một nguyên tử hoặc phân tử không bị kích thích do tác động của electron. Thế ion hóa của nitơ nguyên tử và oxy lần lượt là 14,5 và 13,6 V, nhưng thực tế không có khí nguyên tử nào ở các tầng thấp hơn của khí quyển. Các phân tử nitơ và oxy có điện thế ion hóa khác - 15,6 và 12,2 V. Điều thú vị cần lưu ý là điện thế ion hóa của oxy phân tử thấp hơn đáng kể, từ đó có một kết luận thực tế quan trọng: máy ion hóa phải hoạt động ở điện áp thấp nhất có thể, tại những ion nhẹ nào vẫn thu được. , - khi đó các ion oxy, hữu ích cho sức khỏe, sẽ chiếm ưu thế. Các phân tử khí ở điều kiện bình thường có thể ion hóa hoặc trao đổi điện tích khi va chạm do chuyển động nhiệt không? Rõ ràng là không, vì tính toán năng lượng trung bình của chuyển động tịnh tiến của phân tử (3 bậc tự do) cho giá trị ZkT/2 = 6 10-21 J, nhỏ hơn hai bậc rưỡi so với năng lượng ion hóa . Trong điều kiện tự nhiên, không khí bị ion hóa do bức xạ cực tím của Mặt trời, các nguyên tố phóng xạ của vỏ trái đất, giông bão và các hiện tượng điện khác trong khí quyển. Các ion cũng được hình thành trong quá trình bay hơi và phun các hạt nước, do hoạt động sống của thực vật và động vật. Ví dụ, mỗi lần thở ra của con người chứa hàng triệu ion dương [3], trong khi lông mèo có thể tạo ra ion âm [4]. Ion hóa trên kim tiềm năng cao, như đã lưu ý, xảy ra dưới tác động của điện trường có cường độ cao và các electron thoát ra khỏi kim tích điện âm - xét cho cùng, kim loại có thừa các electron "tự do" không liên kết với các nguyên tử của mạng tinh thể, nhờ chúng mà kim loại là chất dẫn điện. Công của một electron từ hầu hết các kim loại là vài electron vôn, nhỏ hơn năng lượng ion hóa của chất khí. Phát xạ tự động điện tử [2] từ kim loại xảy ra ở cường độ trường trên 107 V/m và cung cấp các điện tử sơ cấp chỉ phục vụ cho quá trình ion hóa. Cùng với nó, hiệu ứng quang điện cũng có thể xảy ra - đánh bật các electron bằng lượng tử ánh sáng và bức xạ cực tím, nếu khí ở vùng lân cận đầu kim phát sáng. Electron bị đẩy ra không tự do được lâu: khi đã đi được một quãng đường bằng quãng đường tự do, nó sẽ va chạm với một phân tử khí và bị lực điện hút vào phân tử đó, tạo thành ion âm. Quá trình gắn một electron vào một phân tử trung tính không còn cần năng lượng, hơn nữa, quá trình này thậm chí còn giải phóng một lượng nhỏ năng lượng. Tuy nhiên, "năng suất" của kim hoạt động theo cách này sẽ rất thấp. Thật thú vị khi tăng tốc một electron đến tốc độ mà khi nó va chạm với một phân tử, nó sẽ đánh bật một electron khác, electron này cũng được gia tốc bởi trường và đánh bật một electron khác, v.v. từ đầu kim. Các ion dương bị hút vào kim tích điện âm, được gia tốc bởi trường và bắn phá kim loại, đánh bật các electron bổ sung. Mặt khác, các electron, kết nối với các phân tử trung tính, tạo thành một dòng ion không khí âm nhẹ, bay ra khỏi đầu kim theo hướng của các đường sức điện trường. Bắn phá ion có thể cung cấp phần lớn các electron sơ cấp. Để các electron và ion tăng tốc đến năng lượng đủ để ion hóa, chênh lệch điện thế trường so với đường tự do trung bình phải là 12 ... 13 V. Điều này có nghĩa là cường độ trường E \u12d dU / dl phải là 0,25 V / 50 μm \uXNUMXd XNUMX MV/m (megavolt trên mét!). Giá trị lớn này của cường độ trường không nên gây bối rối - nó thực sự xuất hiện trong các chất ion hóa thực sự. Quá trình ion hóa tuyết lở được mô tả đi kèm với các hiện tượng thú vị khác. Một số nguyên tử nhận được năng lượng do va chạm với các electron và ion không đủ để ion hóa, nhưng lại chuyển nguyên tử sang trạng thái kích thích (electron của nguyên tử bị kích thích di chuyển lên quỹ đạo cao hơn). Mọi thứ trên thế giới đều có xu hướng cân bằng, và rất nhanh sau đó, một nguyên tử bị kích thích, chuyển sang trạng thái cơ bản (cân bằng), giải phóng năng lượng dư thừa dưới dạng một lượng tử bức xạ điện từ. Năng lượng của lượng tử bức xạ hồng ngoại (nhiệt) nhỏ hơn khoảng 2 eV, lượng tử nhìn thấy (ánh sáng) - 2...4 eV, lượng tử có năng lượng cao hơn thuộc dải tử ngoại. Tất cả các bức xạ cường độ thấp này đều có mặt trong quá trình ion hóa chất khí. Lượng tử bức xạ khả kiến (photon) tạo ra ánh sáng ở đầu kim, có thể quan sát được trong bóng tối tuyệt đối, tốt nhất là bằng kính hiển vi, ở dạng một ngôi sao màu lam rất đẹp. Người ta thường chấp nhận rằng một máy ion hóa tốt không nên có ánh sáng kim, nhưng dường như luôn có ánh sáng yếu và kích thước của ngôi sao rất nhỏ. Sự chuyển động của các ion trong không khí do một số lý do. Hiện tượng khuếch tán là do chuyển động nhiệt của các phân tử giống nhau. Do khuếch tán, các khí khác nhau trong cùng một thể tích được trộn lẫn, mùi lan tỏa khá nhanh và nhiệt độ cân bằng. Tốc độ khuếch tán của bất kỳ chất khí, hạt, phân tử hoặc ion nào đều tỷ lệ thuận với gradient nồng độ hoặc mức độ thay đổi số lượng của chúng theo khoảng cách. Điều này dẫn đến sự cân bằng nồng độ trong toàn bộ thể tích theo thời gian. Trong không khí, tốc độ khuếch tán thường rất thấp, được đo bằng centimet trên giây. Các ion nhẹ di chuyển nhanh hơn nhiều dưới tác dụng của điện trường. Tốc độ của một ion trong điện trường được xác định bởi độ linh động của nó: v = u·E. Ví dụ, một ion âm nhẹ của oxy phân tử, có độ linh động 1,83 cm2/Vs, thu được vận tốc khoảng 2 m/s ở cường độ trường trên 10 kV/m một chút. Các ion di chuyển hoàn toàn dọc theo các đường sức của trường và bằng cách vẽ một bức tranh về các đường sức trong phòng, chúng ta cũng có được một bức tranh về các dòng ion. Nếu có một chuyển động có trật tự của tất cả các phân tử (gió, gió lùa, phản lực từ quạt), thì tất nhiên, các ion sẽ bị dòng chảy này mang đi và di chuyển cùng với nó. Chuyển động này chồng lên chuyển động dưới tác dụng của trường theo quy tắc cộng vectơ vận tốc thông thường. Đồng thời, do va chạm thường xuyên, các ion kết hợp lại - khi ion âm và ion dương va chạm, một electron chuyển từ hạt này sang hạt kia và hai nguyên tử hoặc phân tử trung tính được hình thành. Bằng cách thu hút các phân tử trung tính, các ion nhẹ "trọng lượng" và biến thành trung bình. Kết quả là nồng độ của chúng giảm dần theo thời gian. Tuổi thọ trung bình của một ion âm nhẹ được ước tính là hàng chục giây [3]. Do đó, không thể lưu trữ các ion trong phòng kín "cho tương lai", và những người tin rằng bằng cách bật máy ion hóa nửa giờ trước khi đi ngủ, họ sẽ hít thở không khí bị ion hóa cả đêm là sai. Sẽ tốt hơn nếu máy ion hóa hoạt động liên tục, nhưng với công suất nhỏ, để tạo ra nồng độ ion không quá cao, tối ưu. Nồng độ trường trên kim. Để tạo hoặc ít nhất là đánh giá hình ảnh của trường gần bộ ion hóa và trong không gian xung quanh, thuận tiện để chia vấn đề thành hai: tính toán "trường vi mô" ở đầu kim, sau đó, xem xét toàn bộ cấu trúc của bộ ion hóa dưới dạng một điện cực duy nhất, để có ý tưởng về "trường vĩ mô" trong toàn bộ thể tích của căn phòng. Kỹ thuật này thường được sử dụng trong điện động lực học, "khâu" (cân bằng) các trường tại ranh giới của các vùng đang được xem xét. Hãy bắt đầu với cây kim. Kể từ thời M. Faraday, người ta đã biết rằng các đường sức điện trường luôn vuông góc với bề mặt dẫn điện (cũng như với bất kỳ bề mặt đẳng thế nào), chúng không bị ngắt quãng ở bất kỳ đâu, bắt đầu từ điện tích dương và kết thúc ở điện tích âm. Chúng có thể rời đi hoặc đến từ vô cực, điều không thể xảy ra đối với không gian kín. Cường độ trường tỷ lệ thuận với mật độ của các đường trường và gần bề mặt - với mật độ điện tích bề mặt. Sử dụng các quy tắc này, chúng tôi sẽ mô tả hình ảnh của các đường trường ở đầu kim có bán kính cong r (Hình 3).
Thông thường, người ta chỉ ra rằng mỗi đường sức kết thúc tại một điện tích (-). Có thể thấy rằng cả điện trường và đường sức đều tập trung ở đầu kim, ở đó cấu trúc trường giống như cấu trúc của một quả cầu bán kính r. cường độ và thế năng của quả cầu mang điện tích q: E = q/4πεε0r2, U = q/4πεε0r. Loại bỏ điện tích q và hằng số điện môi εε0, chúng ta thu được Е = U/r, trùng khớp với kết quả của một dẫn xuất chặt chẽ hơn [5]. Nó chỉ ra rằng không chỉ tiềm năng trên kim, mà cả độ sắc nét của nó cũng tham gia vào việc tạo ra một trường đủ để ion hóa. Vì vậy, ở đầu kim có bán kính cong 10 μm = 10-5 m, đã có điện áp U = 1 kV, một trường rất mạnh phát sinh với cường độ 108 V/m. Điều này phù hợp với kết quả thí nghiệm [6], khi dòng ion đáng chú ý được quan sát thấy ở điện áp khá thấp và khoảng cách lớn giữa các điện cực. Cấu trúc vi mô của kim loại cũng có thể giúp hết hạn phí. Trên hình. Hình 4 cho thấy hình ảnh bề mặt của một đơn tinh thể đồng, được đánh bóng trước và sau đó bị bắn phá ion, được chụp bằng kính hiển vi điện tử quét với độ phóng đại 3000 [2]. Có lẽ, ở rìa của những "đỉnh" và "miệng núi lửa" ấn tượng này, cường độ trường vi mô sẽ tăng mạnh.
cánh đồng trong nhà. Khi bạn di chuyển ra xa đầu kim, cường độ trường giảm nhanh (tỷ lệ nghịch với bình phương khoảng cách, trong khi trường vẫn có thể được coi là hình cầu) và ở khoảng cách 1 cm trong ví dụ của chúng ta (U = 1 kV, r = 10 μm) sẽ chỉ là 100 V / m. Rõ ràng là không phải như vậy và ở đây chúng ta đã rơi vào vùng của trường vĩ mô, vì vậy chúng ta phải được hướng dẫn bởi những cân nhắc khác. Ví dụ, hãy để "đèn chùm Chizhevsky" "cổ điển" treo ở độ cao h trên một bảng dẫn điện lớn, mặc dù kém (Hình 5).
Với một số độ giãn, ta coi trường giữa đèn chùm và bàn là đồng nhất (các đường sức song song). Khi đó E = U/h, đặt U = 30 kV và h = 1,5 m, ta được E = 20 kV/m. Đã đến lúc chuyển sang "Quy tắc và tiêu chuẩn vệ sinh" của Ủy ban Giám sát Dịch tễ và Vệ sinh Nhà nước [7]! Chúng cho phép công việc của nhân viên trạm biến áp điện ở cường độ trường như vậy không quá 5 giờ và trong cả ngày làm việc, cường độ trường nhỏ hơn 15 kV / m và mật độ dòng ion không quá 20 nA / m2 . Cái sau có thể được đo bằng cách kết nối một microammeter giữa tấm dẫn điện đặt ở mặt trên của bàn và cực dương của nguồn điện của đèn chùm, sau đó chia "dòng điện từ tấm" (theo A. L. Chizhevsky) cho khu vực. Theo ước tính ở trên, đèn chùm hoạt động ở giới hạn cho phép và ở dạng ban đầu phù hợp hơn cho các hội trường lớn chứ không phải phòng khách. Điều này cũng được chứng minh bằng dữ liệu về nồng độ ion mà tác giả thu được bằng thực nghiệm trong quá trình vận hành máy ion hóa Elion-135 (nhà máy Diod, phát hành năm 1995). Ước tính được thực hiện từ tốc độ tích điện và phóng điện của máy quang điện và đưa ra giá trị nồng độ ở mức 300 ion/cm000 ở khoảng cách khoảng 3 m tính từ máy ion hóa. "Dòng điện từ một tấm" có diện tích 2 m0,5, nằm ở khoảng cách 2 m dưới "đèn chùm", lên tới khoảng 1,7 nA, mang lại mật độ dòng điện cao gấp sáu lần mật độ cho phép. Rõ ràng, với hiệu suất cao như vậy, thiết bị cung cấp chế độ hoạt động xung. Tất nhiên, không ai hủy bỏ định luật Ôm, và dòng điện ion phải quay về cực dương của nguồn điện. Độ dẫn điện của tường, sàn và trần khá đủ để dòng ion cực nhỏ đi qua. Chúng tôi tìm thấy điện trở tương đương bằng cách chia điện áp trên "đèn chùm" cho dòng điện của nó. Giả sử rằng trong ví dụ này, dòng điện "đèn chùm" là 1 μA, khi đó điện trở tương đương sẽ là 30 kV / 1 μA = 30 GΩ. "Dây quay trở lại" là cốt thép của tường bê tông cốt thép, hệ thống dây điện được giấu kín và nói chung là bất kỳ vật thể thể tích nào, mặc dù bị cô lập, có đủ điện dung để "hấp thụ" dòng ion yếu. Trong trường hợp này, đối tượng sẽ được tích điện âm. Nỗ lực mô tả bức tranh về các đường sức xung quanh "đèn chùm" trong một căn phòng trống được thực hiện trong hình. 6.
Các đường trường dày hơn ở những nơi có khoảng cách đến tường hoặc trần nhà ít hơn. Ở đó, cường độ trường cao hơn và các ion lao đến đó. Chúng chỉ có vài giây "thời gian di chuyển" và hầu như vô dụng với bạn. phải làm gì? Hạ "đèn chùm" xuống thấp hơn sao cho nó gần sàn hơn trần nhà và cách các vật xung quanh càng xa càng tốt, sau đó đứng, ngồi hoặc nằm dưới nó. Sau đó, dòng ion sẽ chủ yếu lao về phía bạn. Bụi và sol khí. Các vật thể nhỏ, cách nhiệt tốt - các hạt bụi, khói, giọt nước, v.v. - được nhiễm điện khá nhanh trong trường của máy ion hóa. Quá trình diễn ra như sau: hạt trung tính trước tiên bị phân cực, tức là, các điện tích dương tích tụ ở phía đối diện với bộ ion hóa và các điện tích âm ở phía đối diện (xem Hình 3). Cái trước bị hút mạnh hơn (chúng ở gần hơn) so với cái sau bị đẩy, do đó hạt sẽ bay về phía bộ ion hóa, giữ nguyên trạng thái trung tính. Nhưng một dòng ion di chuyển về phía nó sẽ sớm bù lại điện tích dương, kết quả là toàn bộ hạt sẽ tích điện âm. Bây giờ nó sẽ bay dọc theo đường trường từ máy ion hóa và ổn định ở nơi đường kết thúc. Theo dự kiến, theo thời gian, các đốm do bụi lắng đọng sẽ vẫn còn trên trần nhà và giấy dán tường, và sẽ cần phải sửa chữa. Đôi khi hoa văn gia cố bên trong xuất hiện rất nổi bật trên tường và trần nhà. Những hiện tượng không mong muốn như vậy trước hết cho thấy việc lắp đặt bộ ion hóa không đúng cách và thứ hai là nó không được bật trong không khí sạch. Cuối cùng, tôi xin chúc những người làm thí nghiệm may mắn, các bệnh nhân - sức khỏe, và những độc giả đã làm chủ bài viết này - cả hai, với sự bày tỏ hy vọng rằng họ cũng sẽ nói lên những mong muốn và suy nghĩ của mình về vấn đề đặt ra. Văn chương
Tác giả: V.Polyakov, Moscow
Năng lượng từ không gian cho Starship
08.05.2024 Phương pháp mới để tạo ra pin mạnh mẽ
08.05.2024 Nồng độ cồn của bia ấm
07.05.2024
▪ Đường nhựa làm từ chai lọ tái chế ▪ Cảm biến xung máy tính xách tay ▪ Chi phí năng lượng của hệ thống sinh học để xử lý thông tin ▪ Người hút thuốc nghiện rượu nhiều hơn
▪ phần của trang web Nhà, làm vườn, sở thích. Lựa chọn các bài viết ▪ Bài viết về kẻ thù. biểu thức phổ biến ▪ bài viết Sinh lý học nghiên cứu cái gì? đáp án chi tiết ▪ bài báo Gledichia gai. Truyền thuyết, canh tác, phương pháp áp dụng ▪ bài Phụ hàn. Bách khoa toàn thư về điện tử vô tuyến và kỹ thuật điện ▪ bài viết đoàn tụ các cặp vợ chồng. bí mật tập trung
Trang chủ | Thư viện | bài viết | Sơ đồ trang web | Đánh giá trang web
www.diagram.com.ua |
Xem các bài viết khác razdela 
Tin tức khoa học công nghệ, điện tử mới nhất:
Tất cả các ngôn ngữ của trang này